week7-1-频率响应1
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4.1 频率响应概述¶
基本概念¶
- 频率响应:放大电路的放大倍数是信号频率的函数,这种函数关系称为频率响应或频率特性。
- 定义:当信号频率发生改变时,放大倍数会发生相应的幅值和相位变化。
耦合电容与极间电容的影响¶
- 耦合、旁路电容:低频导致放大倍数下降并产生相移。
- 半导体极间电容:高频导致放大倍数下降并产生相移。
数学推导¶
传递函数(Transfer Function):
$$
Z_C = \frac{1}{j\omega C}
$$
截止频率¶
- 下限截止频率 $ f_L $ 和上限截止频率 $ f_H $ 的计算公式为:
$$
f_L = \frac{1}{2\pi RC}, \quad f_H = \frac{1}{2\pi RC}
$$
幅频特性和相频特性¶
高通电路:
$$
A_u = \frac{jf/f_L}{1 + jf/f_L}
$$
低通电路:
$$
A_u = \frac{1}{1 + jf/f_H}
$$
波特图要点:
- 幅频:\(f_L, -3dB, +20dB/10\) 倍频。
- 相频:\(f_L, -45^\circ/10\) 倍频,超前 \(0 \sim +90^\circ\)。
4.2 晶体管的高频等效模型¶
混合π模型¶
- 低、中频混合π模型:不考虑极间电容。
- 高频混合π模型:考虑极间电容 \(C_\pi\) 和 \(C_\mu\)。
参数关系¶
- \(C_\pi\):发射结电容,几到几十pF。
- \(C_\mu\):集电结电容,0.1到几pF。
密勒等效变换后:
$$
C_\pi' \approx (1 + |K|)C_\mu, \quad C_\mu'' \approx \frac{|K| - 1}{K}C_\mu
$$
电流放大倍数β的频率响应¶
\[ \beta(f) = \frac{\beta_0}{1 + jf/f_\beta} $$ 其中: $$ f_\beta = \frac{1}{2\pi r_{b'e}C_\pi'} \]
4.3 场效应管的高频等效模型(自学)¶
等效电路分析¶
- 单向化密勒等效变换:
$$
C_{gs}' = C_{gs} + (1 + |K|)C_{dg}, \quad C_{ds}' = C_{ds} + \frac{|K| - 1}{K}C_{dg}
$$
4.4 单管共射放大电路的频率响应¶
全频段等效电路¶
频段 | $ Z_{C_\pi'} $ (pF) | $ Z_C $ (µF) | 等效电路说明 |
---|---|---|---|
低频 (<1kHz) | 很大 | 大 | 保留 \(C\),\(C_\pi'\) 开路 |
中频 (1k-1MHz) | 大 | 较小 | \(C\) 短路,\(C_\pi'\) 开路 |
高频 (>1MHz) | 较小 | 很小 | 保留 \(C_\pi'\),\(C\) 短路 |
中频电压放大倍数¶
\[ A_{usm} = -\frac{\beta_0R_L'}{r_{be}} \]
低频电压放大倍数¶
\[ A_{usl} = A_{usm} \cdot \frac{1}{1 + jf/f_L} $$ 其中: $$ f_L = \frac{1}{2\pi (R_L + R_c)C} \]
高频电压放大倍数¶
\[ A_{ush} = A_{usm} \cdot \frac{1}{1 + jf/f_H} $$ 其中: $$ f_H = \frac{1}{2\pi R_{C_\pi'}} \]
波特图示例¶
幅频特性¶
频率范围 | 幅频特性公式 | 特性描述 |
---|---|---|
低频 | \(20\log A_u = -10\log (1+(f_L/f)^2)\) | -20dB/10 倍频 |
高频 | \(20\log A_u = -10\log (1+(f/f_H)^2)\) | -20dB/10 倍频 |
相频特性¶
频率范围 | 相频特性公式 | 特性描述 |
---|---|---|
低频 | \(\phi = 90^\circ - \arctan(f/f_L)\) | 超前 \(0 \sim +90^\circ\) |
高频 | \(\phi = -\arctan(f/f_H)\) | 滞后 \(0 \sim -90^\circ\) |
混合π模型参数表¶
参数 | 描述 | 公式 |
---|---|---|
\(r_{b'e}\) | 输入电阻 | \(r_{b'e} = (\beta + 1) r_e\) |
\(g_m\) | 跨导 | \(g_m = \frac{\beta_0}{r_{b'e}}\) |
\(C_\pi'\) | 密勒等效后的发射结电容 | \(C_\pi' = \frac{1}{2\pi r_{b'e}f_\beta}\) |